光谱线的碰撞展宽和多普勒展宽的产生

光谱线的碰撞展宽和多普勒展宽的产生

光谱线的碰撞展宽是指由于原子或分子与其他粒子的碰撞而导致的线宽增加。当光通过原子或分子气体时，会和气体中的原子或分子发生碰撞。碰撞会导致原子或分子的能级发生变化，从而使得光谱线的频率发生变化。碰撞引起的能级变化会导致光谱线的展宽增加，即波长范围增大。

多普勒展宽是指由于源或接收者的运动而导致的光谱线的展宽。当光源或接收者相对于观测者运动时，光谱线的频率会相对于静止时产生变化。这是由于多普勒效应的影响引起的。多普勒效应是指当发光源与观察者之间存在相对运动时，观察者所观测到的光谱线频率会发生变化。源或接收者向观察者靠近时，光谱线的频率会增加，即波长变短，导致光谱线展宽增加。

总而言之，光谱线的碰撞展宽是由于碰撞引起的能级变化而导致的，光谱线的多普勒展宽是由于源或接收者的运动而引起的。这两种展宽机制都会使得光谱线的展宽增加，波长范围变大。

光谱基础知识

光谱：处于不同状态的物质，在状态发生变化时所产生的电子辐射，经色散系统分光后，按波长或频率或能量顺序排列就形成了光谱。 射频区:核磁共振，电子自旋共振，10m-1cm 微波区：分子转动能级间跃迁，1cm-100um 红外区：分子振动能级变化，100um-1um 可见、紫外光谱区：原子外层电子跃迁，价电子能级间跃迁，1um-10nm X射线区：原子内壳电子跃迁10nm 分立谱和连续谱 分立谱由一些线光谱组成，线光谱是在某些频率上出现极大值分布的光强分布形式。原子的束缚能级间跃迁产生分立的线光谱。有发射光谱和吸收光谱 连续谱是在一段光谱区上光强为连续过渡而无法分离的光谱，一般热辐射所产生的光谱为连续光谱。当原子或分子在辐射的激发下电离时，能形成连续的吸收光谱，在等离子体中电子的韧致辐射或电子与离子的复合会产生连续的发射光谱 光谱按能量传递方式可分为：发射光谱、吸收光谱、荧光光谱和拉曼光谱。 原子光谱：由于原子状态发生变化而产生的电子辐射。 磷光是一种缓慢发光的光致冷发光现象。当某种常温物质经某种波长的入射光（通常是紫外线或X射线）照射，吸收光能后进入激发态（通常具有和基态不同的自旋多重度），然后缓慢地退激发并发出比入射光的的波长长的出射光（通常波长在可见光波段），而且与荧光过程不同，当入射光停止后，发光现象持续存在。发出磷光的退激发过程是被量子力学的跃迁选择规则禁戒的，因此这个过程很缓慢。所谓的"在黑暗中发光"的材料通常都是磷光性材料，如夜明珠。 荧光是一种光致发光的冷发光现象。当某种常温物质经某种波长的入射光（通常是紫外线或X射线）照射，吸收光能后进入激发态，并且立即退激发并发出出射光（通常波长比入射光的的波长长，在可见光波段）；而且一旦停止入射光，发光现象也随之立即消失。具有这种性质的出射光就被称之为荧光。 等离子体是原子分子集团处于高度电离的状态。其特点是高温和高度电离 光谱特点：在正常原子的离化限附近存在着一片能记得准连续区。一方面这个区域是常态原子能级的密集区，另一方面高密度的电子与离子的电场和高温使能级大大展宽，以至于在某个能级上，各个挨得很近的能级出现了重叠，于是形成了这种准连续区。 等离子体的温度和电离程度越高，准连续区越向基态扩展，以致出现电子在受束缚的全部范围内都没有分立能级了。 等离子体种可能产生的跃迁光谱有： 分立谱：与常态下原子跃迁相同 韧致辐射：发生在离化限以上的连续区内，这里也是自由电子区，高温下的电子可能具有很高的动能，电子在运动过程中当动能降低时就会伴随有辐射产生，称为韧性辐射，是连续谱。自由电子在离子场作用下发生电子－离子库仑碰撞，使自由电子跃迁到较低能量的另一自由态，伴随着电子因碰撞而产生减速度，从而把多余的能量以光子形式辐射出去，这种由于库仑碰撞引起的辐射称为韧致辐射。 逆韧致辐射即电子的自由—自由跃迁吸收激光能量所致 自由-束缚跃迁：由于自由区中辐射的波长可以连续改变，所以是连续谱。等离子体中自由电子与离子碰撞后复合或者自由电子被中性粒子俘获，被复合或俘获的电子多余能量以光子形式辐射出来。跃迁前电子是自由态，跃迁后电子束缚于某能级，所以称为自由-束缚跃迁，

光谱线展宽的物理机制讲解

光谱线展宽的物理机制 摘要 本文首先介绍了原子光谱的形成和原子谱线的轮廓，以及用来定量描述谱线轮廓的三个物理量——谱线强度、中心频率和谱线半高宽。 接下来对光谱线展宽的各种物理机制作了定性或定量地分析。详细地推导了谱线的自然展宽、多普勒展宽（高斯展宽）和洛伦兹展宽的半高宽公式。并推导出了佛克脱半高宽、多普勒半高宽和洛伦兹半高宽之间的关系式。给出了赫鲁兹马克展宽（共振展宽）的半高宽公式。定性地分析了谱线的自吸展宽。以类氢离子为例说明了同位素效应引起的同位素展宽。定性地分析了原子的核自旋对谱线宽度的影响。说明了在有外电场或内部不均匀强电场存在的情况下谱线会产生斯塔克变宽，在有外磁场存在的情况下谱线会产生塞曼变宽。 最后对光谱线展宽的各种物理机制做了一个简单的总结，指出光谱线展宽的实质是光的频率发生了变化，各种新频率光的叠加导致了光谱线的展宽。并说明了对光谱线展宽的物理机制的研究，在提高光的单色性和物理量测量等方面具有重要的意义。 关键词：谱线展宽；物理机制；谱线轮廓；半高宽

THE PHYSICAL MECHANISM OF SPECTRAL LINE BROADENING ABSTRACT Firstly, we introduce the formation of atomic spectrum and the outline of atomic spectral line in this paper, as well as three physical quantities—intensity of spectral line, center frequency and half width of spectral line profile which are used to describe spectral line profile quantitatively. Next we analyze various physical mechanism of spectral line broadening qualitatively or quantitatively. The natural half width of spectral line, half width of Doppler spectral line profile (Gaussian spectral line profile) and half width of Lorentz spectral line profile are derived detailedly. And the relationship of half width of Voigt spectral line profile, half width of Doppler spectral line profile and half width of Lorentz spectral line profile is also derived detailedly. We introduce Holtsmark broadening (resonance broadening) and give half width of Holtsmark spectral line profile. It is introduced qualitatively how the Self-absorption broadening affects spectral line profile. Taking Hydrogenic ions for an example, we explain isotope broadening caused by Isotope effect. Spectral line broadening caused by nuclear spin is analyzed qualitatively. Stark effect can cause Stark broadening when there is external electric field or internal non-uniform strong electric field, and Zeeman effect can cause Zeeman broadening when there is external magnetic field. Finally, we make a summary on the physilcal mechanism of spectral line broadening, pointing out spectral line broadening is essentially a change in the frequency of spectral lines, and superposition of various spectral lines having a new frequency component leads to spectral line broadening. The study on the physilcal mechanism of spectral line broadening has very important significance in many aspects, for example, the improving of spectral line's monochromaticity,

多普勒致宽

多普勒致宽 什么是多普勒致宽？ 多普勒致宽是指由于多普勒效应而导致频谱线变宽的现象。多普勒效应是指当光源和观察者相对运动时，光线频率发生变化的现象。当光线源向观察者靠近时，光的频率增加；当光线源远离观察者时，光的频率减小。多普勒效应与声音也有类似的原理，即当声源和听者相对运动时，声音的频率也会发生变化。 在天文学中，多普勒效应被广泛应用于测量恒星和星系的运动速度。根据多普勒效应，当星系远离地球运动时，光的频率会变低，光谱线向红色偏移；当星系朝地球运动时，光的频率会变高，光谱线向蓝色偏移。这种观测到的光谱线的移动被称为多普勒效应，并且与星系的相对速度成正比。 多普勒致宽的原理 多普勒致宽是由于源运动引起的频谱线宽度的增加。当光源和观察者相对运动时，观察者会观察到源发出的光线的频率发生变化。如果光源发出的光线是单色的，那么观察者就会看到频谱线变紧缩或变展宽，从而影响光谱的特征。 多普勒致宽可以分为两种类型：视向致宽和动力学致宽。 1. 视向致宽 视向致宽是由于源相对于观察者的速度差异而导致的频谱线宽度增加。根据多普勒效应，当源远离观察者运动时，观察者会观察到频谱线的红移，频谱线像是向红色偏移了一样。当源靠近观察者运动时，观察者会观察到频谱线的蓝移，频谱线像是向蓝色偏移了一样。这种频谱线的红移或蓝移导致了频谱线宽度的增加。 2. 动力学致宽 动力学致宽是由于源的速度分布引起的频谱线宽度增加。在一个运动的光源中，不同部分的运动速度可能不同，这会导致观察者在测量时会受到不同速度的多普勒效应的影响。因此，源的速度分布会导致频谱线宽度的增加。

多普勒致宽的应用 多普勒致宽在天文学、物理学和医学等领域都有广泛的应用。 1. 天文学中的应用 在天文学中，多普勒致宽被用来测量星系的红移，从而推断宇宙的膨胀速度和结构的演化。通过测量星系的红移，天文学家可以了解宇宙的扩张速度以及星系的相对运动情况。 2. 物理学中的应用 在物理学中，多普勒致宽被用来研究原子和分子的运动特性。多普勒致宽可以提供关于粒子速度和速度分布的重要信息。例如，在激光冷却和玻色-爱因斯坦凝聚等 实验中，多普勒致宽是测量原子或分子运动性质的重要工具。 3. 医学中的应用 在医学中，多普勒致宽被用来研究血液流动和心脏功能。多普勒超声成像技术利用多普勒效应来测量血液流动速度和方向。这项技术被广泛用于心血管病的诊断和治疗。 结论 综上所述，多普勒致宽是由于多普勒效应而导致频谱线变宽的现象。多普勒致宽可以分为视向致宽和动力学致宽两种类型。多普勒致宽在天文学、物理学和医学等领域都有广泛的应用。通过对多普勒致宽的研究，我们可以更深入地了解宇宙的运动、粒子的运动以及人体的生理功能。多普勒致宽的研究对于推动科学的发展和人类的进步具有重要意义。 参考文献： 1. 黄卡, 王兴, & 尤寿辉. (2008). 多普勒效应与多普勒致宽原理介绍[J]. 光子学与激光技术, 06, 6-7. 2. 王丽敏, 肖军, 赵春风, & 尤澍辉. (2019). 基于多普勒效应的激光速度测量系统[J]. 光子技术, 05, 455-458.

原子光谱的谱线宽度测量与分析

原子光谱的谱线宽度测量与分析引言： 原子光谱是研究物质性质和结构的重要手段之一。在原子光谱中，谱线宽度是 一个重要的参数，它反映了原子能级的寿命和能级间的相互作用。本文将介绍原子光谱的谱线宽度测量与分析的方法和意义。 一、谱线宽度的定义 谱线宽度是指谱线在频率或波长上的宽度范围。它由多种因素决定，包括自然 线宽、多普勒展宽、压力展宽和碰撞展宽等。自然线宽是由于不确定性原理导致的，它是原子能级寿命的量度。多普勒展宽是由于原子热运动引起的频率偏移，它与原子的速度有关。压力展宽是由于原子与周围分子碰撞引起的频率偏移，它与气体的压力有关。碰撞展宽是由于原子与其他原子或分子碰撞引起的频率偏移，它与碰撞概率有关。 二、谱线宽度测量的方法 1. 光学光谱法 光学光谱法是最常用的测量谱线宽度的方法之一。它利用光谱仪测量谱线的强 度分布，并通过拟合曲线来确定谱线的宽度。这种方法简单易行，适用于不同波长范围的谱线测量。 2. 激光光谱法 激光光谱法是一种高精度的谱线宽度测量方法。它利用激光器产生的窄线宽激 光与待测谱线进行干涉，通过干涉条纹的宽度来确定谱线的宽度。这种方法具有高分辨率和高灵敏度的特点，适用于对细微谱线的测量。 三、谱线宽度分析的意义

1. 能级寿命的研究 谱线宽度反映了原子能级的寿命，通过测量和分析谱线宽度可以研究原子能级 的寿命和能级间的跃迁过程。这对于理解原子的内部结构和相互作用具有重要意义。 2. 分子结构的研究 谱线宽度与分子的结构和动力学过程密切相关。通过测量和分析谱线宽度可以 研究分子的振动、转动和电子结构等性质，对于分子结构的研究具有重要意义。 3. 环境监测和物质分析 谱线宽度可以用于环境监测和物质分析。通过测量和分析谱线宽度可以确定物 质的成分和浓度，对于环境污染和物质检测具有重要意义。 四、谱线宽度测量与分析的挑战 谱线宽度测量与分析面临着一些挑战。首先，谱线宽度通常很小，需要高分辨 率的仪器和精确的测量方法。其次，谱线宽度受到多种因素的影响，需要准确地区分各种展宽机制。最后，谱线宽度的测量和分析需要对谱线的形状和背景进行修正，以提高测量的准确性和可靠性。 结论： 原子光谱的谱线宽度测量与分析是研究物质性质和结构的重要手段之一。通过 测量和分析谱线宽度，可以研究原子能级的寿命和能级间的相互作用，研究分子的结构和动力学过程，进行环境监测和物质分析。谱线宽度的测量与分析面临着一些挑战，需要高分辨率的仪器和精确的测量方法，准确地区分各种展宽机制，并进行谱线形状和背景的修正。通过不断改进测量技术和分析方法，我们可以更好地理解原子光谱的谱线宽度，推动原子光谱研究的发展。

多普勒谱线展宽

2. 多普勒谱线展宽 谱线展宽主要有自然展宽、碰撞展宽和多普勒展宽。多普勒展宽直接于气体分子速度分布律有关，这一效应首先被里普奇（Lippich ）在1870年提出，瑞利经过多年研究得到定量公式。下面就导出多普勒谱线型函数。 假设发出激光的原子静止时其发光频率为0υ，当原子以x v 的速度沿x 轴向“接受器”运动时，由于多普勒效应使得“接受器”收到的频率为： ⎪⎭ ⎫ ⎝⎛+≈-= c c x x υυυυυ1100 （14） 由于不同原子的x v 不同，所以“接受器”收到的是不同频率的光，使得激光谱线以0υ为中心被展宽。由麦克斯韦速度分量分布律可以得到，速度x 分量在x v — x x dv v +的分子数比率为： ()x kT mv x x M dv e kT m dv v f x 22122-⎪⎭ ⎫ ⎝⎛=π （15） 令()υg 代表其辐射频率落在υ附近单位频率间隔内的发光原子数比率，则有 ()()x x M dv v f d g =υυ ()υg 与辐射强度()υI 成正比。将c v x 00υυυ-=和υυd c dv x 0 =代入（15）式，可得 ()()()υπυυυυυυd e kT m c d g kT mc 20 2 0222--= 式中()υg 就是多普勒展宽的线型函数。 下面看一个例子。 例1：试由来自星体的光谱线或多普勒宽度确定星体的温度。 解： 静止原子由激发态回到基态发出的光波的频率0ν决定于两个态的能级差：E h ∆=0ν,h 为普朗克常数。由于原子在运动，因而发射出来的光的频率不再是0ν而是一个分布，也就是谱线增宽了。一个以速度v 运动的原子，沿x 轴发射的光的频率ν与0ν及x v 的关系为 )1(0c v x -=νν， x v c =-)(00ννν 式中c 为光速。横向产生的多普勒效应比纵向小得多而可以忽略。由于在νννd +→之间的光强ννd I 与速度分量在x x x dv v v +→之间的原子数目X dN 成正比，即 x v CdN dv I =

光谱谱线频率加宽机理简析

光谱谱线频率加宽机理简析 【摘要】按照量子理论能级量子化观点。当原子由高能级向较低能级跃迁时，发射光子的能量和频率是确定的值，这意味着光源中大量原子的跃迁体现在光谱相片上，每一条谱线都应该是一条条没有宽度的“几何线”，实际上分立的吸收谱线或者发射谱中的谱线的并非一条没有宽度的“几何线”，而是有一定的宽度，说明谱线的频率并不是唯一确定值，而是有一定的范围，本文试图对此作出解释。 【关键词】自然加宽；碰撞加宽；多普勒加宽；飞行时间加宽【中图分类号】g617 【文章标识码】d 【文章编号】1326-3587（2011）11-0013-03 引言 光谱线是由原子由高能级想较低能级跃迁时所发出的谱线，按照辐射跃迁定则谱线的能量和频率应该是一定的，辐射发光应该是单色的，即它的功率全部集中在一个频率 = 上。而实际上分立的吸收谱或者发射谱线并非单色的，这可由实验证明，如图一所示：光谱仪中的色散棱镜使各种不同波长的光落到底片上不同的位置，得到不同的光谱，每一条光谱与一定的原子跃迁相对应。而任何一条谱线都具有有限的谱线宽度，这意味着原子发射的光，是在频率 = 附近某个频率范围内，称为频率加宽，实验还表明，不仅各条谱线的宽度不同，而且就每一条谱线而言，在有限宽度的频率

范围内，光强的相对分布也不一样，对于谱线的加宽可以用1）自然加宽2）碰撞加宽3）多普勒加宽4）飞行时间加宽给出解释。一、自然加宽 由于激发态能级具有自由发射跃迁引起的有限寿命，而使自发发射的谱线加宽，称为自然加宽。 因为能级位置是通过测量原子发射或吸收谱线而得到的，谱线的加宽就意味着能级存在一定的宽度。按照量子力学理论：能级的宽度△e与该能级的平均寿命满足时间一能量测不准关系。 △e ≥（1） 其中△e表示能量的不确定量，表示体系性质快慢的特征时间，而不是测量能量所用的时间。 由（1）式可知，某能级的平均寿命越小，则能级宽度△e越大，反之，寿命越大，能级宽度月小。一般来说，大多数能级的平均寿命约为10-8秒数量级，但也有些原子的某几个能级达到平均寿命比较长，约为10-4秒数量级的104倍，称为亚稳态由（1）式可估算出 =10-8s的能级的宽度 △e≈≈≈6.63×10-26s-1 由△e=h ，可得△e=h△。当原子由此加宽能级向某个末态能级跃迁时，谱线频率宽度：△t= = ≈10-8hz， 对于原子能级平均寿命与光谱频率宽度的关系也可以由傅立叶 变换得出。设原子持续发光时间为△t发光的频率宽度为。光的振

仪器分析光谱法总结

AES 原子发射光谱：原子的外层由高层能及向底层能级,能量以电磁辐射的形式发射出去, 这样就得到了发射光谱。原子发射一般是线状光谱。 原理：原子处于基态,通过电至激发,热至激发或者,光至激发等激发作用下,原子获得能量,外 层电子从基态跃迁到较高能态变成激发态,经过10-8s,外层电子就从高能级向较低能级或基 态跃迁,多余能量的发射可得到一条光谱线。 光谱选择定律：①主量子数的变化△n 为包括零的整数,②△L=±1,即跃迁只能在S 项与P 项间,P 与S 或者D 间,D 到P 和F 。③△S=0,即不同多重性状间的迁移是不可能的。 ③△J=0,±1。但在J=0时,J=0的跃迁是允许的。 N 2S+1L J 影响谱线强度的主要因素：1激发电位2跃迁概率3 统计权重4激发温度〔激发温度↑离子 ↑原子光谱↓离子光谱↑5原子密度 原子发射光谱仪组成：激发光源,色散系统,检测系统, 激发光源：①火焰：2000到3000K,只能激发激发电位低的原子：如碱性金属和碱土金属。 ② 直流电弧：4000到7000K,优点：分析的灵敏度高,背景小,适合定量分析和低含量的测定。 缺点：不宜用于定量分析及低熔点元素的分析。 ③交流电弧：温度比直流高,离子线相对多,稳定性比直流高,操作安全,但灵敏度差 ④火花：一万K,稳定性好,定量分析以及难测元素。每次放电时间间隔长,电极头温度低。 适合分析熔点低。缺点：灵敏度较差,背景大,不宜做痕量元素分析〔金属,合金等组成均匀的 试样⑤辉光 激发能力强,可以激发很难激发的元素,〔非金属,卤素,一些气体谱线强度大,背景 小,检出限低,稳定性好,准确度高〔设备复杂,进样不方便⑥电感耦合等离子体10000K 基体 效应小,检出限低,限行范围宽⑦激光 一万K,适合珍贵样品 分光系统：单色器：入射狭缝,准直装置,色散装置,聚焦透镜,出射狭缝。 棱镜：分光原理：光的折射,由于不同的光有不同的折射率,所以分开。 光栅：光的折射与干涉的总效果,不同波长的光通过光栅作用各有不同的衍射角。 分辨率： 原子发射检测法：①目视法,②光电法, ③摄谱法：用感光板来记录光谱,感光板：载片〔光学玻璃和感光乳剂〔精致卤化银精致明 胶。 曝光量H=Et E 感光层接受的照度、 黑度：S=lgT -1=lg io/i io 为没有谱线的光强,i 通过谱线的光强度i ,透过率T 定性分析：铁光谱比较法,标样光谱比较法,波长测定法。 定量法：①基本原理②内标法 ⑴内标元素和被测元素有相近的物理化学性质,如沸点,熔点 近似,在激发光源中有相近的蒸发性。⑵内标元素和被测元素有相近的激发能,如果选用离子 线组成分析线对时,则不仅要求两线对的激发电位相等,还要求内标元素的电离电位相近。⑶ 内标元素是外加的,样品中不应有内标元素,⑷内标元素的含量必须适量且固定,⑸汾西线和 内标线无自吸或者自吸很小,且不受其他谱线干扰。⑹如采用照相法测量谱线强度,则要求两 条谱线的波长应尽量靠近。 简述内标法基本原理和为什么要使用内标法。 答：内标法是通过测量谱线相对强度进行定量分析的方法。通常在被测定元素的谱线中选一 条灵敏线作为分析线,在基体元素〔或定量加入的其它元素的谱线中选一条谱线为比较线, 又称为内标线。分析线与内标线的绝对强度的比值称为分析线对的相对强度。在工作条件相 对变化时,分析线对两谱线的绝对强度均有变化,但对分析线对的相对强度影响不大,因此可 准确地测定元素的含量。从光谱定量分析公式a c b I lg lg lg +=,可知谱线强度I 与元素的 浓度有关,还受到许多因素的影响,而内标法可消除工作条件变化等大部分因素带来的影响。 激发电位：原子中某一外层电子由基态激发到高能级所需要的能量。共振线：由激发态像基 态跃迁所发射的谱线。〔共振线具有最小电位,最容易被激发,最强谱线 火花线：火法激发产生的谱线,激发能量大,产生的谱线主要是离子线。又称共振线。 自吸和自蚀：发光蒸汽云内,温度和原子密度不均匀,边缘温度较低,原子多处于较低能级当光

仪器分析-光谱法总结

仪器分析-光谱法总结

AES原子发射光谱：原子的外层由高层能及向底层能级，能量以电磁辐射的形式发射出去，这样就得到了发射光谱。原子发射一般是线状光谱。 原理：原子处于基态，通过电至激发，热至激发或者，光至激发等激发作用下，原子获得能量，外层电子从基态跃迁到较高能态变成激发态，经过10-8s，外层电子就从高能级向较低能级或基态跃迁，多余能量的发射可得到一条光谱线。 光谱选择定律：①主量子数的变化△n为包括零的整数，②△L=±1,即跃迁只能在S项与P项间，P与S或者D间，D到P和F。③△S=0，即不同多重性状间的迁移是不可能的。 ③△J=0，±1。但在J=0时，J=0的跃迁是允许的。N2S+1L J 影响谱线强度的主要因素：1激发电位2跃迁概率3 统计权重4激发温度（激发温度↑离子↑原子光谱↓离子光谱↑）5原子密度 原子发射光谱仪组成：激发光源，色散系统，检测系统， 激发光源：①火焰：2000到3000K，只能激发激发电位低的原子：如碱性金属和碱土金属。

②直流电弧：4000到7000K，优点：分析的灵敏度高，背景小，适合定量分析和低含量的测定。缺点：不宜用于定量分析及低熔点元素的分析。 ③交流电弧：温度比直流高，离子线相对多，稳定性比直流高，操作安全，但灵敏度差 ④火花：一万K，稳定性好，定量分析以及难测元素。每次放电时间间隔长，电极头温度低。 适合分析熔点低。缺点：灵敏度较差，背景大，不宜做痕量元素分析（金属，合金等组成均匀的试样）⑤辉光激发能力强，可以激发很难激发的元素，（非金属，卤素，一些气体）谱线强度大，背景小，检出限低，稳定性好，准确度高（设备复杂，进样不方便）⑥电感耦合等离子体10000K 基体效应小，检出限低，限行范围宽⑦激光一万K，适合珍贵样品 分光系统：单色器：入射狭缝，准直装置，色散装置，聚焦透镜，出射狭缝。 棱镜：分光原理：光的折射，由于不同的光有不同的折射率，所以分开。 光栅：光的折射与干涉的总效果，不同波长的光通过光栅作用各有不同的衍射角。 分辨率：