微波的光学特性实验

微波的光学特性实验

2014级光电信息科学与工程李盼园

摘要

微波是一种特定波段的电磁波，其波长范围为1mm~1m。它存在明显的反射、折射、干涉、衍射和偏振等现象。本实验主要对微波的单缝衍射、双缝干涉及布拉格衍射现象进行验证讨论。

关键词

微波、布拉格衍射、光学特性。

实验目的

1.了解微波的原理及实验装置

2.认识微波的光学特性及测量方法

3.明确布拉格公式的解释以及用微波实验系统验证该公式。

实验原理

微波是一种特定波段的电磁波，其波长范围为1mm~1m。它存在反射、折射、干涉、衍射和偏振等现象。但因为它的波长、频率和能量具有特殊的量值，所以它所表现出的这些性质也具有特殊性。用微波来仿真晶格衍射，发生明显衍射效应的晶格可以放大到宏观尺度（厘米量级），因此要微波进行波动实验比光学实验更直观，安全。

１.微波的单缝衍射λ

当一平面波入射到一宽度和波长可比拟的狭缝时，就要发生衍射的现象。缝后出现的衍射波强度并不是均匀的，中央最强，同时也最宽。在中央两侧的衍射波强度迅速减小，直至 出现衍射波强度的最小值，即一级极小，此时衍射角为a

*sin 1λ

?-=，其中是λ波长，a 是狭

缝宽度。随着衍射角增大，衍射波强度又逐渐增大，直至出现一级极大值，角度为：)43.1(sin 1a

λ

?-= 。如图２－１。

图２－１

２.微波的双缝干涉

当一平面波垂直入射到一金属板的两条狭线上，则每一条狭缝就是次级波波源。由两缝发出的次级波是相干波。当然，光通过每个缝也有衍射现象。为了只研究主要是由于来自双缝的两束中央衍射波相互干涉的结果，实验中令缝宽a 接近λ。干涉加强的角度为

)*

(sin 1b

a K +=-λ

?，其中K=1，2，...，干涉减弱角度为：

)*212(

sin 1b

a K ++=-λ

? ，其 中K=0，1，2，...。实验仪器布置与图2相同，只是将单缝换成双缝。原理图如下２－２：

图２－２

３.微波的布拉格衍射

晶体内的离子、原子或分子占据着点阵的结构，两相邻结点的距离叫晶体的晶格常数，约在10-8 cm 的数量级。X 射线的波长与晶体的常数属于同一数量级。实际上晶体是起着衍射光栅的作用。因此可以利用X 射线在晶体点阵上的衍射现象来研究晶体点阵的间距和相互位置的排列，以达到对晶体结构的了解。

根据晶体格点六面体的形状的不同，晶体可划分为七个晶系。立方晶体内部有多个方向相互平行的晶面族，本次实验用到了（100），（110）两种晶面族。

本实验是仿照X 射线入射真实晶体发生衍射的基本原理，人为的制作了一个方形点阵的模拟晶体，以微波代替X 射线，使微波向模拟晶体入射，观察从不同晶面上点阵的反射波产生干涉应符合的条件。这个条件就是布拉格方程：λθK d =sin *2，本实验采用入射角λ，而不是掠射角θ，布拉格公式变形为：λ?K d =cos *2，Ｋ＝１，2，3...n

实验仪器

DH926B 型微波装置，ZKY-WB-2型微波装置。 实验内容 1.微波的单缝衍射

本实验微波的入射角为0o，在单缝的两侧使衍射角每改变2o读取一次表头读数，并记录下数据，直到旋到50o，画出单缝衍射强度与衍射角的关系曲线，理论算出一级极小和一级极大的衍射角，并与实验曲线上求得的一级极小和极大的衍射角进行比较。分析误差及产生原因，若微波的波长不明确，可利用曲线上的衍射角计算波长。 2.微波的双缝干涉

调整好双缝距离b,接收器距离双缝的距离，双缝缝宽应接近波长

λ。本实验微波的入射角为0o，在单缝的两侧使衍射角每改变1o读

取一次表头读数，并记录下数据，直到旋到60o，画出单缝衍射强度与衍射角的关系曲线，理论算出干涉最强和最弱的角度，并与实验值进行比较。分析误差及产生原因，若微波的波长不明确，可利用曲线上的衍射角计算波长。 3.验证布拉格公式

（1）用（100）晶面族作为散射点阵面，实验时逐点测定I 、?，画出I~?曲线图，通过I~?曲线图确定第一级入射角和第二级入射角

1?、2?并与理论值对比；

（2）用（110）晶面族作为散射点阵面，重复（1）的实验操作。验证布拉格公式。

实验数据分析及处理

1.微波的单缝衍射

图２－３

由图2-3可以得出微波单缝衍射的大致走势，当微波的信号较弱时，我们对微波的信号强度进行改变，在=

?20o时将信号增强，在?40o将信号减弱，便于读数，但所得实验数据不符号实际情况，实=

验操作出错，无法得出实验结论。

图２－４

再次实验，得到图2-4。由图2-4可得0o附近单缝衍射的强度最大，随着入射角变大，光强逐渐变小，在20o和40o之间光强变化范围特别小，读数无法精确，实验误差较大，可粗略判断一级极大和一级极小条纹的位置。

实验中狭缝的宽度为70mm ，估计一级极大为?=44o，一级极小

?=24o。由一级极小计算mm 47.28=λ，%11=η，误差过大，说明一级

极小?=24o出现读数失误，因为此段数据变化极小，无法正确判断一级极小对应的角度；由一级极大计算%2.6,99.33==ηλmm ，实验误差较大。若取mm 32=λ，则计算得对应的一级极小?=27.2o，一级极大为?=40.8o。 2.微波的双缝干涉

双缝干涉实验a,b,λ均为已知值。干涉加强和干涉减弱的理论值分别为：加强： 8.101=?， 2.222=?；减弱： 4.51=?， 4.162=?。

实验数据绘制图形为：

3.验证布拉格公式

φ为入射角，d=40mm,λ=32mm.对于100面计算理论值为：φ1=66.4°；φ2=36.9° 对于110面，计算理论值为：d=40*0.707=28.28mm ，φ1=55.6°。

实验测得：对于100面， 661=?， 382=? ，误差为%9.01=η，

%9.22=η；对于110面， 56=?，误差%1.1=η。

分析：实验值与理论值存在误差，可能由于读数过程指针往复摆动，造成读数不准确，角度测量的精确度不够高使最大角度的测量不准确。实验值与理论值的误差处于合理范围内，可认为实验操作基本准确。

思考讨论：

1.如何用单缝衍射的方法测微波波长？

由实验原理可得，微波波长与一级极大极小衍射角有一定关系，满足公式：a

*sin 1λ?-=极小，)43.1(sin 1a

λ

?-=极大 。实验中测得光波的一级

极大、极小衍射角的角度，即可测得微波的波长。

实验过程可以先采用已知波长的微波对实验进行检验，通过对已知波长的微波进行实验，对实验过程进行检验和改进，以保证实验操作过程、实验方法的稳健性和准确性，再利用该实验方案对未知波长的微波进行波长测量。

2.为什么只有入射角和反射角相等时，才可能产生布拉格衍射？ 对于同一层散射线，在满足散射线与晶面之间的夹角等于入射掠射角时，他们之间的光程差才为0，想干结果在这个方向光强最大；在不同层散射线，只有晶面夹角与入射掠射角相等的散射线且两者光程差为波长的整数倍时，才互相干涉形成亮纹。

3.本实验采用（111）晶面族作为散射点阵面是否可行？

根据实验原理，（111）晶面族也可以被用作散射点阵面。但本实验要求入射角等于反射角，所用晶面族的法线应该处于水平方向，故111晶面族应该用一个顶点进行支撑，来满足实验要求，而由于实验仪器的限制，无法做到。故本实验无法用111晶面族作为散射点阵面。

附录：

单缝衍射实验数据：

角度φ光强I

-50 2

-48 5

-46 11

-44 7

-42 3

-40 2

-38 2

-36 4

-34 5

-32 2

-30 2

-28 2

-26 2

-24 2

-22 2

-20 9

-18 25

-16 40

-14 56

-12 69

-10 78

-8 83

-6 93

-4 98

-2 100

0 100

2 100

4 104

6 105

8 86

10 70

12 69

14 64

16 45 18 28

20 11

22 5

24 2

26 2

28 2

30 2

32 2

34 4

36 4

38 2

40 2

42 3

44 8

46 8

48 3

50 2

布拉格衍射实验数据：

φ（°） 100面110面

30 32 2

31 22 2

32 40 1

33 48 1

34 50 2

35 52 1

36 56 2

37 58 1

38 60 1

39 48 2

40 44 1

41 42 1

42 28 1

43 20 1

44 10 1

45 4 1

46 1 1

47 1 1

48 2 1

49 7 1

50 15 2

51 18 4

52 10 20

53 9 50

54 5 58

55 3 78

56 3 79

57 8 54

58 17 28

59 18 30

60 15 26

61 20 8

62 19 4

63 15 1

64 13 1

65 30 2

66 65 8

67 100 7

68 98 1

69 52 1

70 60 2

微波光学实验 实验报告

近代物理实验报告 指导教师：得分： 实验时间：2009 年11 月23 日，第十三周，周一，第5-8 节 实验者：班级材料0705 学号200767025 姓名童凌炜 同组者：班级材料0705 学号200767007 姓名车宏龙 实验地点：综合楼503 实验条件：室内温度℃，相对湿度%，室内气压 实验题目：微波光学实验 实验仪器：（注明规格和型号） 微波分光仪，反射用金属板，玻璃板，单缝衍射板 实验目的： 1.了解微波分光仪的结构,学会调整并进行试验. 2.验证反射规律 3.利用迈克尔孙干涉仪方法测量微波的波长 4.测量并验证单缝衍射的规律 5.利用模拟晶体考察微波的布拉格衍射并测量晶格数 实验原理简述： 1.反射实验 电磁波在传播过程中如果遇到反射板,必定要发生反射.本实验室以一块金属板作为反射板,来研究当电磁波以某一入射角投射到此金属板上时所遵循的反射规律。 2.迈克尔孙干涉实验 在平面波前进的方向上放置一块45°的半透半反射版,在此板的作 用下,将入射波分成两束,一束向A传播,另一束向B传播.由于A,B 两板的全反射作用,两束波将再次回到半透半反板并达到接收装置 处,于是接收装置收到两束频率和振动方向相同而相位不同的相干 波,若两束波相位差为2π的整数倍,则干涉加强;若相位差为π的奇 数倍,则干涉减弱。 3.单缝衍射实验 如图,在狭缝后面出现的颜射波强度并不均匀,中央最强,同时也最 宽,在中央的两侧颜射波强度迅速减小,直至出现颜射波强度的最小 值,即一级极小值,此时衍射角为φ=arcsin(λ/a).然后随着衍射角的增

大衍射波强度也逐渐增大,直至出现一级衍射极大值,此时衍射角为 Φ=arcsin(3/2*λ/a ),随着衍射角度的不断增大会出现第二级衍射极小值,第二级衍射极大值,以此类推。 4. 微波布拉格衍射实验 当X 射线投射到晶体时,将发生晶体表面平面点阵散射和晶体内部平面点阵的散射,散射线相互干涉产生衍射条纹,对于同一层散射线,当满足散射线与晶面见尖叫等于掠射角θ时,在这个方向上的散射线,其光程差为0,于是相干结果产生极大,对于不同层散射线,当他们的光程差等于波长的整数倍时,则在这个方向上的散射线相互加强形成极大,设相邻晶面间距为d,则由他们散射出来的X 射线之间的光程差为CD+BD=2dsin θ,当满足 2dsin θ=K λ,K=1,2,3…时,就产生干涉极大.这就是布拉格公式,其中θ称为掠射角,λ为X 射线波长.利用此公式,可在d 已测时,测定晶面间距;也可在d 已知时,测量波长λ,由公式还可知,只有在 <2d 时,才会产生极大衍射 实验步骤简述： 1. 反射实验 1.1 将微波分光仪发射臂调在主分度盘180°位置,接收臂调为0°位置. 1.2 开启三厘米固态信号发射器电源,这时微安表上将有指示,调节衰减器使微安表指示满刻度. 1.3 将金属板放在分度小平台上,小分度盘调至0°位置,此时金属板法线应与发射臂在同一直线上, 1.4 转动分度小平台,每转动一个角度后,再转动接收臂,使接收臂和发射臂处于金属板的同义词,并使接收指示最大,记下此时接收臂的角度. 1.5 由此,确定反射角,验证反射定律,实验中入射角在允许范围内任取8个数值,测量微波的反射角并记录. 2. 迈克尔孙干涉实验 2.1 将发射臂和接收臂分别置于90°位置,玻璃反射板置于分度小平台上并调在45°位置,将两块金属板分别作为可动反射镜和固定反射镜. 2.2两金属板法线分别在与发射臂接收臂一致,实验时,将可动金属板B 移动到导轨左端,从这里开始使金属板缓慢向右移动,依次记录微安表出现的的极大值时金属板在标尺上的位置. 2.3 若金属板移动距离为L,极大值出现的次数为n+1则,L )2 ( λn ,λ=2L/n 这便是微波的波长,再令金属板反向移动,重复上面操作,最后求出两次所得微波波长的平均值. 3. 单缝衍射实验 3.1 预先调整好单缝衍射板的宽度(70mm),该板固定在支座上,并一起放到分度小平台上,单缝衍射板要和发射喇叭保持垂直, 3.2 然后从衍射角0°开始,在单缝的两侧使衍射角每改变1°,读一次表头读数,并记录.

微波分光仪实验文分析解析

微波分光仪 摘要：微波和光都是电磁波，都具有波动这一共性。能产生反射、折射、绕射、干涉、偏振以及能量传递等现象。微波分光仪正是充分利用了微波的这一通性，模仿光学实验的基本方法，开展了几个极有意义的实验，以加深对微波及微波系统的理解。 关键词：微波 电磁波 波动 实验 微波系统 作者： 学号： 单位： 一、前言 随着现代通信技术的迅猛发展，了解电磁波传播特性、现代射频电路及其器件的设计方法已经成为电子工程和通信工程领域的一个重要环节。微波在科学研究、工程技术、交通管理、医疗诊断、国防工业的国民经济的各个方面都有十分广泛的应用。研究微波，了解它的特性具有十分重要的意义。 二、实验目的 1.了解微波光学系统和微波的特性（反射、折射、偏振、干涉），学习微波器件的使用。 2.了解迈克尔逊干涉仪、法布里-贝罗干涉仪等工作原理，计算微波波长。 三、实验原理简介 1.系统初步认识 2.反射实验 电磁波在传播过程中如果遇到反射板,必定要发生反射。本实验室以一块金属板作为反射板,来研究当电磁波以某一入射角投射到此金属板上时所遵循的反射规律。 3.驻波测量波长实验 微波喇叭既能接收微波，同时它也会反射微波，因此发射器发射的微波在发射喇叭和接收喇叭之间来回反射，振幅逐渐减小。当发射源距接收检波点之间的距离等于n λ/2时（n 为整数，λ为波长），经多次反射的微波与最初发射的波同相，此时信号振幅最大，电流表读数最大。2 λ N d =?，（d ?表示发射器不动时接收器移动的距离，N 为出现接收到信号 幅度最大值的次数） 3.棱镜折射实验 通常电磁波在某种均匀媒质中是以匀速直线传播的，在不同媒质中由于媒质的密度不

微波偏振实验报告

篇一：电磁场与微波实验六报告——偏振实验 偏振实验 1. 实验原理 平面电磁波是横波，它的电场强度矢量e和波长的传播方向垂直。如果e在垂直于传播方向的平面内沿着一条固定的直线变化，这样的横电磁波称为线极化波，在光学中也称偏振波。电磁场沿某一方向的能量有sin2 φ的关系，这就是光学中的马吕斯定律：i=i0cos2 φ，式中i0为初始偏振光的强度，i为偏振光的强度，φ是i与i0之间的夹角。 2. 实验步骤 系统构建图 由于喇叭天线传输的是由矩形波导发出的te10波，电场的方向为与喇叭口天线相垂直的系列直线，中间最强。dh926b型微波分光仪的两喇叭天线口面互相平行，并与 地面垂直，其轴与偏振实验线在一条直线上。由于接收喇叭口天线是和一段旋转短波导 连在一起的，在旋转波导的轴承环的90度范围内，每隔5度有一刻度，所以接收喇叭天线的转角可从此处读到。 在主菜单页面点击“偏振实验”，单击“ok”进入“输入采集参数”界面。 本实验默认选取通道3作为光栅通道插座和数据采集仪的数据接口。采集点数可根据提示选取。 顺时针或逆时针（但只能沿一个方向）匀速转动微波分光仪的接收喇叭，就可以得到转角与接收指示的一组数据。 终止采集过程后，按下“计算结果”按钮，系统软件将本实验根据实际采集过程处理得到的理论和实际参数。 注意事项： ①为避免小平台的影响，最好将其取下。 ②实验用到了接收喇叭天线上的光栅通道（光传感头），应将该通道与数据采集仪通道3用电缆线连接。 ③转动接收喇叭天线时应注意不能使活动臂转动。 ④由于轴承环处的螺丝是松的，读取电压值时应注意，接收喇叭天线可能会不自觉偏离原来角度。最好每隔一定读数读取电压值时，将螺丝重新拧紧。 ⑤接收喇叭天线后的圆盘有缺口，实验过程中应注意别将该缺口转动经过光栅通道，否则在该处软件将读取不到数据。 3. 实验结果

微波分光实验

微波实验 教学方式： 讲述和演示（30分钟） 学生实验（120分钟） 一、实验背景 微波技术是近代科学的重大成就之一，几十年来，微波已发展成一门比较成熟的学科。在雷达、通讯、导航、电子对抗等许多领域得到了广泛的应用。雷达更是微波技术的典型应用。可以说没有现代微波技术的发展，具体的说是没有微波有源器件的发展，就不可能有现代雷达。现代的手机通讯更是与微波休戚相关。 微波是频率大约在300MHz～3000GHz或波长在1m～0.1mm范围内的电磁波，此波段称之为微波波段。常把微波波段简单的划分为：分米波段（频率从300～3000MHz）、厘米波段（频率从3～30GHz）、毫米波段（频率从30～300GHz）、亚毫米米波段（频率从300～3000GHz）。 微波是一个非常特殊的电磁波段，尽管它介于无线电波和红外辐射之间，但却不能仅依靠将低频无线电波和高频红外辐射加以推广的办法导出微波的产生、传输和应用的原理。微波波段之所以要从射频频谱中分离出来单独进行研究，是由于微波波段有着不同于其他波段的重要特点。（波长短、频率高、量子特性、能穿透电离层……） 二、实验目的 1．用迈干法测定微波波长，加深对微波具有类似光线直线传播性质的理解；2．用模拟晶格观察微波的布拉格衍射，学习Ｘ射线分析晶体结构的基本知识。 三、实验仪器 微波源（厘米波信号发生器）、微波分光计、立方晶体模型； 四、实验原理 1．迈干法测定微波波长： 微波的迈克尔逊干涉和光学迈克尔逊干涉仪的基本原理相同，只是用微波代替光波而已（图1）。微波源发射喇叭发出的微波，经过与发射喇叭发射方向成45度的分光玻璃板，把一束微波等幅地分成两束，一束经分光板发射后向固定

微波的光学特性实验

微波的光学特性实验 2014级光电信息科学与工程李盼园 摘要 微波是一种特定波段的电磁波，其波长范围为1mm~1m。它存在明显的反射、折射、干涉、衍射和偏振等现象。本实验主要对微波的单缝衍射、双缝干涉及布拉格衍射现象进行验证讨论。 关键词 微波、布拉格衍射、光学特性。 实验目的 1.了解微波的原理及实验装置 2.认识微波的光学特性及测量方法 3.明确布拉格公式的解释以及用微波实验系统验证该公式。 实验原理 微波是一种特定波段的电磁波，其波长范围为1mm~1m。它存在反射、折射、干涉、衍射和偏振等现象。但因为它的波长、频率和能量具有特殊的量值，所以它所表现出的这些性质也具有特殊性。用微波来仿真晶格衍射，发生明显衍射效应的晶格可以放大到宏观尺度（厘米量级），因此要微波进行波动实验比光学实验更直观，安全。

１.微波的单缝衍射λ 当一平面波入射到一宽度和波长可比拟的狭缝时，就要发生衍射的现象。缝后出现的衍射波强度并不是均匀的，中央最强，同时也最宽。在中央两侧的衍射波强度迅速减小，直至 出现衍射波强度的最小值，即一级极小，此时衍射角为a *sin 1λ ?-=，其中是λ波长，a 是狭 缝宽度。随着衍射角增大，衍射波强度又逐渐增大，直至出现一级极大值，角度为：)43.1(sin 1a λ ?-= 。如图２－１。 图２－１ ２.微波的双缝干涉 当一平面波垂直入射到一金属板的两条狭线上，则每一条狭缝就是次级波波源。由两缝发出的次级波是相干波。当然，光通过每个缝也有衍射现象。为了只研究主要是由于来自双缝的两束中央衍射波相互干涉的结果，实验中令缝宽a 接近λ。干涉加强的角度为 )* (sin 1b a K +=-λ ?，其中K=1，2，...，干涉减弱角度为：

光学材料特性

光学材料特性表：

常用光学塑料-聚甲基丙烯甲酯PMMA 密度(kg/m3)：(1.17～1.20)×10E3 nD ν：1.49 57.2～57.8 透过率(%)：90～92 吸水率(%)：0.3～0.4 玻璃化温度：10E5 熔点（或粘流温度）：160～200 马丁耐热：68 热变形温度：74～109(4.6 ×10Pa) 68～99(18.5×10Pa) 线膨胀系数：(5～9)×10E-5 计算收缩率(%)：1.5～1.8 比热J/kgK：1465 导热系数W/m K：0.167～0.251 燃烧性m/min：慢 耐酸性及对盐溶液的稳定性：出强氧化酸外，对弱碱较稳定 耐碱性：对强碱有侵蚀对弱碱较稳定 耐油性：对动植物油，矿物油稳定 耐有机溶剂性：对芳香族，氯化烃等能溶解，醇类脂肪族无影响日光及耐气候性：紫外透过滤73.5% 常用光学塑料-苯乙烯甲基丙烯酸甲酯共聚物 密度(kg/m3)：(1.12～1.16)×10E3 nD ν：1.533 42.4 透过率(%)：90 吸水率(%)：0.2 玻璃化温度： 熔点（或粘流温度）： 马丁耐热：<60 热变形温度：85～99 (18.5×105Pa) 线膨胀系数：(6～8)×10E-5 计算收缩率(%)： 比热J/kgK： 导热系数W/m K：0.125～0.167 燃烧性m/min：慢

耐酸性及对盐溶液的稳定性：除强氧化酸外，对酸盐水均稳定 耐碱性：对强碱有侵蚀，对弱碱较稳定 耐油性：对动植物油，矿物油稳定 耐有机溶剂性：对芳香族，氯化烃等能溶解，醇类脂肪族无影响 日光及耐气候性：紫外透过滤73.5% 常用光学塑料-聚碳酸酯PC 密度(kg/m3)：1.2 ×10E3 nD ν：1.586(25) 29.9 透过率(%)：80～90 吸水率(%)：23CRH50% 0.15 水中0.35 玻璃化温度：149 熔点（或粘流温度）：225～250(267) 马丁耐热：116～129 热变形温度：132～141(4.6×105Pa) 132138(18.5×105Pa) 线膨胀系数：6×10-5 计算收缩率(%)：0.5～0.7 比热J/kgK：1256 导热系数W/m K：0.193 燃烧性m/min：自熄 耐酸性及对盐溶液的稳定性：强氧化剂有破坏作用，在高于60水中水解，对稀酸，盐，水稳定 耐碱性：强碱溶液，氨和胺类能腐蚀和分解，弱碱影响较轻 耐油性：对动物油和多数烃油及其酯类稳定 耐有机溶剂性：溶于氯化烃和部分酮，酯及芳香烃中，不溶于脂肪族，碳氢化合物，醚和醇类 日光及耐气候性：日光照射微脆化 常用光学塑料-烯丙基二甘碳酸酯CR39 密度(kg/m3)：25 1.32×10E3 nD ν：1.498 53.6～57.8 透过率(%)：92 吸水率(%)：0.2 24h 25 玻璃化温度：

微波的特性研究

微波的特性研究 【概述】 1、微波波长从1m到0.1mm，其频率范围从300MHz～3000GHz，是无线电波中波长最短的电磁波。微波波长介于一般无线电波与光波之间，因此微波有似光性，它不仅具有无线电波的性质，还具有光波的性质，即具有光的直射传播、反射、折射、衍射、干涉等现象。由于微波的波长比光波的波长在量级上大10000倍左右，因此用微波进行波动实验将比光学方法更简便和直观。 2、DHMS-1型微波光学综合实验仪由X波段微波信号源提供DC12V电压给微波发射部分，其产生一定频率（8.8GHz-9.8GHz）的微波信号，通过幅度调节旋钮可以对其进行衰减，其中输出最大功率小于5mW。接收部分采用精密的检波管把微波信号检测出来，通过放大处理后转化为电压信号（mV）,最后由液晶显示器显示出来。 【实验目的】 1、了解与学习微波产生的基本原理以及传播和接收等基本特性。 2、观测微波干涉、衍射、偏振等实验现象。 3、观测模拟晶体的微波布拉格衍射现象。 4、通过迈克耳逊实验测量微波波长。 【实验仪器与用具】 DHMS-1型微波光学综合实验仪一套，包括：X波段微波信号源、微波发生器、发射喇叭、接收喇叭、微波检波器、检波信号数字显示器、可旋转载物平台和支架，以及实验用附件（反射板、分束板、单缝板、双缝板、晶体模型、读数机构等）。 【实验原理】 一、微波的产生和接收 图 1 微波产生的原理框图 实验使用的微波发生器是采用电调制方法实现的，优点是应用灵活，参数调配方便，适用于多种微波实验,其工作原理框图见图1。微波发生器内部有一个电压可调控制的

VCO，用于产生一个4.4GHz-5.2GHz的信号，它的输出频率可以随输入电压的不同作相应改变，经过滤波器后取二次谐波8.8GHz-9.8GHz，经过衰减器作适当的衰减后，再放大，经过隔离器后，通过探针输出至波导口，再通过E面天线发射出去。 接收部分采用检波/数显一体化设计。由E面喇叭天线接收微波信号，传给高灵敏度的检波管后转化为电信号，通过穿心电容送出检波电压，再通过A/D转换，由液晶显示器显示微波相对强度。 二、微波光学实验 微波是一种电磁波，它和其他电磁波如光波、X射线一样，在均匀介质中沿直线传播，都具有反射、折射、衍射、干涉和偏振等现象。 1、微波的反射实验 微波的波长较一般电磁波短，相对于电磁波更具方向性，因此在传播过程中遇到障碍物，就会发生反射。如当微波在传播过程中，碰到一金属板，则会发生反射，且同样遵循和光线一样的反射定律：即反射线在入射线与法线所决定的平面内，反射角等于入射角。 2、微波的单缝衍射实验 当一平面微波入射到一宽度和微波波长可比拟的一狭缝时，在缝后就要发生如光波一般的衍射现象。同样中央零级最强，也最宽，在中央的两侧衍射波强度将迅速减小。根据光的 图2 单缝衍射强度分布 单缝衍射公式推导可知，如为一维衍射，微波单缝衍射图样的强度分布规律也为：

傅里叶光学实验报告

实验原理：（略） 实验仪器： 光具座、氦氖激光器、白色像屏、作为物的一维、二维光栅、白色像屏、傅立叶透镜、 小透镜 实验内容与数据分析 1测小透镜的焦距f i （付里叶透镜f 2=45.0CM ） 光路：激光器T 望远镜（倒置） （出射应是平行光）7小透镜T 屏 操作及测量方法：打开氦氖激光器， 在光具座上依次放上扩束镜， 小透镜和光屏，调节 各光学元件的相对位置是激光沿其主轴方向射入， 将小透镜固定，调节光屏的前后位置， 观 察光斑的会聚情况，当屏上亮斑达到最小时，即屏处于小透镜的焦点位置， 测量出此时屏与 小透镜的距离，即为小透镜的焦距。 1 2 3 x 1 / cm 87.41 89.21 86.50 x 2 / cm 75.22 76.01 74.83 f 1 /cm 什1 =% -X2) 12.19 13.20 11.67 (f j _f )2/(3 _1)=0.7780cm t p ^A =tp -1.32 . - 0.5929 cm P = 0.68 t p’B 二 k p B =1 应二 0.0067cm P =0.68 p p C 3 "二.(t p%)2 (t p%)2 =0.59cm P =0.68 t =(12.35 _0.59)cm P = 0.68 2 ?利用弗朗和费衍射测光栅的的光栅常数 光路：激光器T 光栅T 屏（此光路满足远场近似） 12.19 13.20 11.67 3 =12.353cm

在屏上会观察到间距相等的 k 级衍射图样，用锥子扎孔或用笔描点，测出衍射图样的间距, 再根据dsin v 测出光栅常数d （1 ）利用夫琅和费衍射测一维光栅常数； 衍射图样见原始数据; , k & Lk 丸 d = sin 0 | x I 取第一组数据进行分析: 4 .°° 乜 87 3 ?95 4?19 10冷=4.0025 10订 -d =1.36 10“m 忽略b 类不确定度: 4 =tp % 二 t p H =1.20 1.36 10 "八3 =9.4 10^m 则 d = (400.2 -9.4) 10 m d i 43 .09 10‘ 1 6328 10」° =4.00 10 讣 6.8 10" d 2 4 3.09 宀 6严 10 」。“87 10冷 14.1 10 d 3 43.09 10 「6328 10」0= 3.95 10讣 6.9 10’ d 4 4 3.09 E 2 6328 E 0 r.19 10 冷 13.0 10*

微波实验报告

之前网上下的学长学姐的报告有很多不靠谱,但是调谐都要调到中心频率上,否则都不对, 还有老师验收的时候如果自己心情很不好,只要她发现一点错误就会坚定的认为不是自己 做的,所以一定要确保没有错误,原理一定要弄清楚.愿后来人好运~~~ 实验2 微带分支线匹配器 一．实验目的： 1．熟悉支节匹配的匹配原理 2．了解微带线的工作原理和实际应用 3．掌握Smith图解法设计微带线匹配网络 二．实验原理： 1.支节匹配器 随着工作频率的提高及相应波长的减小，分立元件的寄生参数效应就变得更加明显，当波长变得明显小于典型的电路元件长度时，分布参数元件替代分立元件而得到广泛应用。因此，在频率高达GHz以上时，在负载和传输线之间并联或串联分支短截线，代替分立的电抗元件，实现阻抗匹配网络。常用的匹配电路有：支节匹配器，四分之一波长阻抗变换器，指数线匹配器等。 支节匹配器分单支节、双支节和三支节匹配。这类匹配器是在主传输线并联适当的电纳（或串联适当的电抗），用附加的反射来抵消主传输线上原来的反射波，以达到匹配的目的。此电纳或电抗元件常用一终端短路或开路段构成。 本次实验主要是研究了微带分支线匹配器中的单支节匹配器和双支节匹配器，我都采用了短路模型，这类匹配器主要是在主传输线上并联上适当的电纳，用附加的反射来抵消主传输线上原来的反射波。 单支节调谐时，其中有两个可调参量：距离d和由并联开路或短路短截线提供的电纳。匹配的基本思想是选择d ，使其在距离负载d处向主线看去的导纳Y是Y0+JB形式。然后，此短截线的电纳选择为-JB，然后利用Smith圆图和Txline，根据该电纳值确定分支短截线的长度，这样就达到匹配条件。 双支节匹配器，比单支节匹配器增加了一支节，改进了单支节匹配器需要调节支节位置的不足，只需调节两个分支线长度，就能够达到匹配，但需要注意的是，由于双支节匹配器不是对任意负载阻抗都能匹配，所以不能在匹配禁区内。 2.微带线 从微波制造的观点看，这种调谐电路是方便的，因为不需要集总元件，而且并联调谐短截线特别容易制成微带线或带状线形式。微带线由于其结构小巧，可用印刷的方法做成平面电路，易于与其它无源和有源微波器件集成等特点，被广泛应用于实际微波电路中。 W为微带线导体带条的宽度；εr为介质的相对介电常数；T为导体带条厚度；H 为介质层厚度，通常H远大于T。L为微带线的长度。微带线的严格场解是由混合TM-TE 波组成，然而，在绝大多数实际应用中，介质基片非常薄（H<<λ），其场是准TEM波，因此可以用传输线理论分析微带线。 微带线的特性阻抗与其等效介电常数εr、基片厚度H和导体宽度W有关，计算公式较为复杂，故利用txline来计算。 3.微带线的模型

光学全息照相实验报告

光学全息照相实验报告

实验II 光学全息照相 光学全息照相是利用光波的干涉现象，以干涉条纹的形式，把被摄物表面光波的振幅和位相信息记录下来，它是记录光波全部信息的一种有效手段。这种物理思想早在1948年伽柏（D.Gabor）即就已提出来了，但直到1960年，随着激光器的出现，获得了单色性和相干性极好的光源时,才使光学全息照相技术的研究和应用得到迅速地发展。光学全息照相在精密计量、无损检测、遥感测控、信息存储和处理、生物医学等方面的应用日益广泛，另外还相应出现了微波全息，X光全息和超声全息等新技术，全息技术已发展成为科学技术上的一个新领域。 本实验通过对三维物体进行全息照相并再现其立体图像，了解全息照相的基本原理及特点，学习拍摄方法和操作技术，为进一步学习和开拓应用这一技术奠定基础。 实验目的

了解光学全息照相的基本原理和主要特点； 学习静态光学全息照相的实验技术； 观察和分析全息全图的成像特性。 仪器用具 全息台、He —Ne 激光器及电源、分束镜、全反射镜、扩束透镜、曝光定时器、全息感光底版等。 基本原理 全息照片的拍摄 全息照相是利用光的干涉原理将光波的振幅和相位信息同时记录在感光板上的过程.相干光波可以是平面波也可以是球面波，现以平面波为例说明全息照片拍摄的原理。如图1所示，一列波函数为t i ae y πυ21=、振幅为a 、频率为υ、波长为λ 的平面单色光波作为参考光垂直入射到感光板上。另一列同频率、波函数为t i r T t i Be be y πυλπ222==??? ??-的相 干平面单色光波从物体出发，称为物光，以入射角θ同时入射到感光板上，物光与参考光产生干涉，在感光板上形成的光强分布为 ax ab b a I cos 222++= (1)

几何光学综合实验(终审稿)

几何光学综合实验公司内部档案编码：[OPPTR-OPPT28-OPPTL98-OPPNN08]

几何光学综合实验实验报告 一、实验目的与实验仪器 实验目的： 1、了解透镜的成像规律。 2、学习调节光学系统共轴。 3、掌握利用焦距仪测量薄透镜焦距的方法。 实验仪器： JGX-1型几何光学实验装置，含光源、平面镜、透镜、目镜、测微目镜、透镜架、节点架、通用底座、物屏、像屏、微尺、毫米尺、标尺、幻灯片等。 二、实验原理 1）贝塞尔法测凸透镜焦距：贝塞尔发是一种通过两次成像能够比较精确地测定凸透镜焦距的方法，物屏和像屏距离为l（l>4f），凸透镜在 O1、O2两个位置分别在像屏上成放大和缩小的像，成放大的像时，有 1/u+1/v=1/f,成缩小的像时，有1/（u+d）+1/(v-d)=1/f,又由于u+v=l,可得f=(l2-d2)/4l。 2）自准法测凸透镜焦距：物体AB置于凸透镜L焦平面上，物体各点发出的光线经透镜折射后成为平行光束（包括不同方向的平行光），有平面镜M反射回去仍为平行光束，镜头经汇聚必成一个倒立放大的实像

A’B’于原焦平面上，能比较迅速直接测得焦距的数值。子准发也是光学仪器调节中常用的重要方法。 3）物距-像距法测凹透镜焦距：将凹透镜与凸透镜组成透镜组，用凸透镜L1使物AB成缩小到里的实像A’B’，然后将待测凹透镜L2置于凸透镜L1与像A’B’之间，如果O’B’<|f2|（凹透镜焦距），则通过L1的光束经过L2折射后，仍能成一实像A’’B’’。对凹透镜来 讲,A’B’为虚物，物距u=O’B’,像距v=O’B’’,代入成像公式可计算出凹透镜焦距。 三、实验步骤 1.光学元件共轴等高的调节 （1）粗调将光源透镜物屏像屏靠近，调节高度使其中心线处于一条直线上。 （2）细调主要依靠仪器和光学成像规律来鉴别和调节。可以利用多次成像的方法，即只有当物的中心位于光轴上时，多次成像的中心才会重合。 2.透镜焦距的测定 1）自准法测薄透镜焦距 （1）按光源、物屏、透镜、平面镜从左到右摆放仪器，调至共轴。 （2）靠紧尺子移动L直至物屏上获得镂空图案倒立实像。 （3）调平面镜与凸透镜，使像最清晰且与物等大，充满同一圆面积。

微波光学实验报告

微波光学实验报告 一、实验目的与实验仪器 1.实验目的 （1）学习一种测量微波波长的方法。 （2）观察微波的衍射现象并进行定量测量。 （3）测量微波的布拉格衍射强度分布。 2.实验仪器 微波分光仪、分束玻璃板、固定和移动反射板、单缝板、双缝板、模拟晶体等。 二、实验原理 （要求与提示：限400字以内，实验原理图须用手绘后贴图的方式） 微波是一种波长处于1mm~1m之间的电磁波，范围为3×102~3×105MHz之间。微波也具有衍射、干涉等性质。 1.用微波分光仪（迈克尔逊干涉 仪）测微波波长 用迈克尔逊干涉仪测波长 光路图如上。设微波波长为λ， 若经M1和M2反射的两束波波 程差为Δ，则当满足 Δ = kλ（k = ±1，±2，…） 时，两束波干涉加强，得到各级 极大值；当满足 Δ = （k +）λ（k = 0，±1，±2，…） 时，两束波干涉减弱，得到各级极小值。

将反射板M2沿着微波传播的方向移动d，则波程差改变了2d. 若从某一极小值开始移动可动反射板M2，使接收喇叭收经过N个极小值信号，即电流示数出现N个极小值，读出M2移动的总距离L，则有： 2L = N·λ 从而λ = 由此可见，只要测定金属板位置的该变量L和出现接收到信号幅度最小值的次数N，可以求出微波波长。 2.微波的单缝衍射实验 当微波入射到宽度和其波长差不多的一个狭缝时，会发生衍射现象。在狭缝后面的衍射屏上出现衍射波强度不均匀，中央最强且最宽，从中央向两边微波衍射强度迅速减小。 当θ = 0时，衍射波强度最大，为中央零级极大； 其他次级强所在位置为： asinθ = ±（k + ）λ（k = 1，2，…） 暗条纹位置为： asinθ = kλ（k = ±1，±2，…） 式中a为单缝的宽度。因此可以画出单缝衍射的强度分布曲线如上图。 3.微波的双缝干射实验 当微波入射到一块开有两个缝的铝板时，会发生 衍射现象，两缝面内波是同相位的。由惠更斯原理， 来自两缝波面向同一方向传播的子波叠加决定该方向 的强度。 强度极小所在位置（干涉相消）： dsinθ = （k + ）λ（k = 0，±1，±2，…） 强度极大所在位置（干涉相长）： asinθ = kλ（k =0，±1，±2，…） 4.微波的布拉格衍射 晶体中的原子按一定规律形成高度规则的空间排列，称为晶格。最简单的晶格为立方晶格，具有三维的空间点阵结构，它如同一个三维光栅。晶体点阵中原子排列成许多具有不同取向的晶面，每个取向都由许多互相平行的晶面构成晶面族。由于晶体面间距与X射线

北邮电磁场与微波测量实验报告实验五极化实验

北邮电磁场与微波测量实验报告实验五极化实验

北邮电磁场与微波测量实验报告 实验五极化实验 学院：电子工程学院 班号：2011211204 组员： 执笔人： 学号：2011210986

一、实验目的 1．培养综合性设计电磁波实验方案的能力 2．验证电磁波的马吕斯定理 二、实验设备 S426型分光仪 三、实验原理 平面电磁波是横波，它的电场强度矢量E 和波长的传播方向垂直。如果E 在垂直于传播方向的平面内沿着一条固定的直线变化，这样的横电磁波叫线极化波。在光学中也叫偏振波。偏振波电磁场沿某一方向的能量有一定关系。这就是光学中的马吕斯定律： 2 0cos I I θ = 式中I 为偏振波的强度，θ为I 与I0间的夹角。 DH926B 型分光仪两喇叭口面互相平行，并与地面垂直，其轴线在一条直线上，由于接收喇叭是和一段旋转短波导连在一起的；在该轴承环的90度范围内，每隔5度有一刻度，所以接收喇叭的转角可以从此处读到。 四、实验步骤 1．设计利用S426型分光仪验证电磁波马吕斯定律的方案； 根据实验原理，可得设计方案：将S426型分光仪两喇叭口面互相平行，并与地面垂直，其轴线在一条直线上，由于接收喇叭是和一段旋转短波导连在一起的；在该轴承环的90度范围内，每隔5度有一刻度，接收喇叭课程从此处读取θ（以10度为步长），继而进行验证。 2．根据设计的方案，布置仪器，验证电磁波的马吕斯定律。 实验仪器布置 通过调节，使A1取一较大值，方便实验进行。 然后，再利用前面推导出的θ，将仪器按下图布置。

A1 五、实验数据 I（uA ） 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 θ° 理论值90 87.3 79.5 67.5 52.8 37.2 22.5 10.5 2.7 0 实验值90 88 82 69 54 37 20 8 2 0.2 相对误差% 0 0.8 0.6 2.2 2.3 0.5 11.1 14.3 25.9 - 1、数据分析： 由数据可看出，实验值跟理论值是接近的，相对误差基本都很小，在误差允许 范围内，所以可以认为马吕斯定律得到了验证。 2、误差分析： 实验中可能存在仪器仪表误差，人为误差以及各组互相影响造成的误差等。但 是角度比较大的时候，相对误差都比较小，也比较精准。角度比较小的时候， 由于理论值较小，相对误差会大一点，但是从整体趋势来看，结果也是合理的。 所以不影响我们对马吕斯定律进行验证。 六、思考题 1、垂直极化波是否能够发生折射？为什么？给出推导过程。 答：不能。 垂直极化波入射在两种媒质的分界面上，反射系数和折射系数分别为：

微波实验报告分析

微波实验报告班级

微波实验频率测量 频率测量 一．实验目的 1.了解实验设备及附件功能、用途 2.掌握频率计测量频率的方法 二．设备连接框图 三．实验原理 微波谐振腔的应用。 四．实验数据 测量次数1 2 3 4 5 信号源频率（参考值GHz） 频率计频率（实测值GHz）

波导波长测量 一、实验目的 1.掌握微波测量线使用方法 2.掌握“中值法”测量最小值的方法 3.掌握波导波长的测量方法 二、设备连接框图 三、实验原理 采用驻波分布法：当测量线终端短路时，传输线上形成纯驻波，移 动测量线探针，测出两个相邻驻波最小点之间的距离，即可求出波 长。 四、实验数据 测量次数 1（mm） 2（mm） 3（mm）

驻波比测量 一、实验目的 掌握测量大、中电压驻波比的常用方法。 二、设备连接框图 三、实验原理和数据 驻波比定义：或者 1.直接法 直接测量沿线驻波最大点和最小点场强的直接法来测量。为了提高 测量可精度，可以测量多个最大点和最小点，然后按照下面公式求 得驻波比。 负载 匹配负载 波导开口 喇叭 容性膜片+匹配负 载 感性膜片+匹配负 载

2.等指示度法 当驻波比过大时，由于最小点和最大点电平相差很大，因此无法在同一情况下测量,最大点和最小点。这样直接法已不能使用。对于大驻波比德测量可采用等指示度法。 负载W(mm) 感性膜片+匹配负载 （感性膜片转90度） 3.功率衰减法 负载衰减器刻度 max 衰减器刻度 min 容性膜片+匹配负载感性膜片+匹配负载

阻抗测量 一、实验目的 掌握利用测量线测量阻抗的原理和方法 二、设备连接框图 三、实验原理 由传输线理论可知，传输线的输入 阻抗与其终端负载阻抗的关系为： 传输线上电压驻波波节点处输入阻 抗为。如左图，第一个驻波波节点距离 终端负载的距离为，代入上面公式， 可以得出：

微波遥感实验报告

实习报告撰写的容与要求 1.实习任务：介绍实习的目的、意义、任务及实习单位的概况等容。 通常以前言或引言形式表述，不单列标题及序号。 2.实习容：先介绍实习安排概况，包括时间、地点、容等，然后逐 项介绍具体实习流程与实习工作容，以及专业知识与专业技能在实习过程中的应用。本部分容应以记叙或白描手法为基调，在完整叙述的基础上，对自己认为有重要意义或需要研究解决的问题进行重点叙述，其它容则可简述。 3.实习结果：围绕实习任务要求，对实习中发现的问题进行分析、 思考，提出解决问题的对策、建议等。分析问题、解决问题要有依据（如有参考文献可在正文后附录）。分析讨论的容、推理过程及所提出的对策与建议作为实习报告的重要容之一，是反映或评价实习报告水平的重要依据。 4.实习总结或体会：对实习效果进行综合评价，着重介绍自身的收 获与体会，容较多时可列出小标题，逐一列举。总结或体会的最后部分，应针对实习中发现的自身不足，简要地提出今后学习，努力的方向。 5.将实习日记按照时间顺序以附件形式放在实习报告正文后面。 实习报告封皮由学校统一印发，正文一律采用计算机排版、A4纸打印。题目为三号黑体字居中（题目前、后各空一行），正文字体为小四号宋体，要求语句通顺、论述严谨、规、正确。字数：不少于3000。

目录 1.单雷达影像处理 (3) 1.1导入数据 (3) 1.2影像多视处理 (4) 1.3滤波 (5) 1.4分析滤波影像 (7) 1.5地理编码和辐射定标 (9) 1.5配准 (10) 2.InSAR生成DEM (11) 2.1基线估算 (11) 2.2干涉图生成 (11) 2.3去平处理 (12) 2.4自适应滤波及相干性计算 (13) 2.5相位解缠 (15) 2.6选择GCP (16) 2.7轨道精炼和重去平 (17) 2.8相位高程转换 (19) 3.思考题 (21)

光学综合实验报告要点

光学综合实验报告 班级： 姓名： 学号： 日期： 序号实验项目课时实验仪器（台套数）房间指导教师 1 焦距测量 （分别在焦距仪和光学平台上测 量）4 焦距仪（3-4）、 光学平台及配件（1-2） 西北付辉、樊宏 2 典型成像系统的组建和分析 （在光学平台上搭建显微镜、望远 镜、投影仪） 4 光学平台及配件（1-2）东南付辉、樊宏 3 典型成像系统的使用 （使用商用典型成像系统）4 显微镜（3）、望远镜（3）、 水准仪（2） 东南付辉、樊宏 4 分光计的使用 （含调整、测量角度和声速）4 分光计（3-4）、超声光栅 （2） 东南付辉、樊宏 5 棱镜耦合法测波导参数 4 棱镜波导实验仪（2）西南郎贤礼、李建全 6 半导体激光器的光学特性测试 4 半导体激光器实验仪（2）西南郎贤礼、李建全 7 电光调制 4 电光调制仪（2）西南郎贤礼、李建全 8 法拉第效应测试 4 法拉第效应测试仪（2）东北郎贤礼、李建全 9 声光调制 4 声光调制仪（2）西南郎贤礼、李建全

目录 1、焦距测量--------------------------------------4 2、典型成像系统的组建和分析----------------------7 3、典型成像系统的使用----------------------------10 4、分光计的使用----------------------------------10 5、棱镜耦合法测波导参数--------------------------14 6、半导体激光器的光学特性测试--------------------22 7、电光调制--------------------------------------29 8、法拉第效应测试--------------------------------38 9、声光调制--------------------------------------46 10、干涉、衍射和频谱分析--------------------------47 11、迈克尔逊干涉仪--------------------------------58 12、氦氖激光器综合实验----------------------------63

微波光学实验报告处理要求参考

微波光学实验报告处理要求参考 （以下一共是12个实验项目的处理参考要求，具体对于个人请结合自己所做的实验项目进行处理分析，如果实验报告纸张不够，请自行加页，希望实验报告在本月底之前交由学习委员统一上交） 实验一系统初步实验 从测量的数据来看，电磁波辐射的信号随传播距离、空间方位如何变化？ 实验二反射 根据测量结果，计算填写实验时的表格，另外总结这个实验结果验证了什么规律？ 实验三驻波—测量波长 根据测量结果，计算填写实验时的表格，其中波长的实际值计算可根据该实验所用微波频率为10.545GHz，波速为真空中光速来计算。 实验四棱镜的折射 根据测量的入射角和折射角数据，计算出所使用材料的聚乙烯板的折射率。 实验五偏振 根据实验测量数据，看能否发现接收器接收信号强度与偏振板角度和接收器转角之间的关系，找出偏振板改变微波偏振的规律。（能配用作图法分析最好） 实验六双缝干涉 处理要求1、根据计算出微波波长，其中d为两 狭缝之间的距离，为探测角，为入射波的波长，n为接 收器转过角度时检流计出现的极大值次数（整数）。 处理要求2、根据测量数据表格绘制电流随转角变化的曲线 图，结合图分析实验结果。 实验七劳埃德镜 根据测量数据，计算出微波波长。 实验八法布里—贝罗干涉仪 根据测量数据，计算出微波波长。 实验九迈克尔逊干涉仪 根据测量数据，计算出微波波长。 实验十纤维光学 根据实验测量数据，分析微波在纤维中传播特性。 实验十一布儒斯特角 从测量的过程来看，说明微波的偏振特性。 实验十二布喇格衍射

作接收信号强度对掠射角的函数曲线。计算晶面间距，并比较测出的晶面间距与实际测量间距之间的比较。

微波实验报告

实验2 微带分支线匹配器 一、实验目的： 1．熟悉支节匹配器的匹配原理 2. 了解微带线的工作原理和实际应用 3．掌握Smith图解法设计微带线匹配网络 二、实验原理 支节匹配器是在主传输线上并联适当的电纳（或者串联适当的电抗），用附加的反射来抵消主传输线上原来的反射波，以达到匹配的目的。 单支节匹配器，调谐时主要有两个可调参量：距离d和由并联开路或短路短截线提供的电纳。匹配的基本思想是选择d，使其在距离负载d处向主线看去的导纳Y是Y0+jB形式。然后，此短截线的电纳选择为-jB，根据该电纳值确定分支短截线的长度，这样就达到匹配条件。 双支节匹配器，通过增加一支节，改进了单支节匹配器需要调节支节位置的不足，只需调节两个分支线长度，就能够达到匹配（但是双支节匹配不是对任意负载阻抗都能匹配的，即存在一个不能得到匹配的禁区）。 三、实验内容 已知：输入阻抗Zin=75欧 负载阻抗Zl=（64+j35）欧 特性阻抗Z0=75欧 介质基片εr=2.55，H=1mm 假定负载在2G赫兹时实现匹配，利用图解法设计微带线单支节和双支节匹配网络，假设双支节网络分支线与负载的距离d1=四分之一波长，两分支线之间的距离为d2=八分之一波长。画出几种可能的电路图并且比较输入端反射系数幅度从1.8GHz至2.2GHz的变化 四、实验步骤 （一）单支节 1.在Smith导纳圆图上画出负载ZL所处的VSWR圆，标出其与单位电导圆的交点。这里可以有两个交点，选择离负载较近的那个点进行计算。角度为-105.4°。 -105.4°-93.31°=-198.71° 198.71°/2=99.35°

2.已知角度后，用TXLINE算出负载距离支节间的微带线的参数。W=28.877mm，L=1.4373mm。

微波的光学特性实验

微波的光学特性实验

微波的光学特性实验 2014级光电信息科学与工程李盼园 摘要 微波是一种特定波段的电磁波，其波长范围为1mm~1m。它存在明显的反射、折射、干涉、衍射和偏振等现象。本实验主要对微波的单缝衍射、双缝干涉及布拉格衍射现象进行验证讨论。 关键词 微波、布拉格衍射、光学特性。 实验目的 1.了解微波的原理及实验装置 2.认识微波的光学特性及测量方法 3.明确布拉格公式的解释以及用微波实验系统验证该公式。 实验原理 微波是一种特定波段的电磁波，其波长范围为1mm~1m。它存在反射、折射、干涉、衍射和偏振等现象。但因为它的波长、频率和能量具有特殊的量值，所以它所表现出的这些性质也具有特殊性。用微波来仿真晶格衍射，发生明显衍射效应的晶格可以放大到宏观尺度（厘米量级），因此要微波进行波动实验比光学实验更直观，安全。

１.微波的单缝衍射λ 当一平面波入射到一宽度和波长可比拟的狭缝时，就要发生衍射的现象。缝后出现的衍射波强度并不是均匀的，中央最强，同时也最宽。在中央两侧的衍射波强度迅速减小，直至 出现衍射波强度的最小值，即一级极小，此时衍射角为a *sin 1λ ?-=，其中是λ波长，a 是狭 缝宽度。随着衍射角增大，衍射波强度又逐渐增大，直至出现一级极大值，角度为：)43.1(sin 1a λ ?-= 。如图２－１。 图２－１ ２.微波的双缝干涉 当一平面波垂直入射到一金属板的两条狭线上，则每一条狭缝就是次级波波源。由两缝发出的次级波是相干波。当然，光通过每个缝也有衍射现象。为了只研究主要是由于来自双缝的两束中央衍射波相互干涉的结果，实验中令缝宽a 接近λ。干涉加强的角度为 )* (sin 1b a K +=-λ ?，其中K=1，2，...，干涉减弱角度为：